Рубрика: Основы теории тепловых процессов и машин

МЕТОДЫ УМЕНЬШЕНИЯ КОЛИЧЕСТВА ВЫБРОСОВ ВРЕДНЫХ ВЕЩЕСТВ ТЕПЛОГЕНЕРИРУЮЩИМИ УСТАНОВКАМИ

В настоящее время наиболее актуальной является проблема обеспечения малых концентраций токсичных веществ и загрязнений в районе располо­жения источников вредных выбросов. Радикальным способом уменьшения выброса вредностей является пере­ход на газообразное топливо там, где это возможно. Проблему уменьшения вредных выбросов можно решить … Читать полностью

Ваш отзыв

Рубрики: Основы теории тепловых процессов и машин

ВРЕДНЫЕ ВЕЩЕСТВА, ВЫБРАСЫВАЕМЫЕ ПРИ РАБОТЕ ДВС

Принцип работы ДВС основан на превращении химической энергии раз­личного топлива органического происхождения в тепловую энергию и далее в механическую в рабочей полости двигателя. В настоящее время для питания ДВС наиболее широко используют жидкое и газообразное топливо, основными составляющими которых являются … Читать полностью

Ваш отзыв

Рубрики: Основы теории тепловых процессов и машин

Реакции первого порядка

Уравнение скорости (13.10) показывает, как изменяется скорость реакции при изменении концентраций реагентов. От уравнений скорости можно перейти к уравнениям, выражающим концентрации реагентов или про­дуктов в любой момент времени протекания реакции. Математически такой переход осуществляется путем интегрирования дифференциальных уравнений скорости типа … Читать полностью

Ваш отзыв

Рубрики: Основы теории тепловых процессов и машин

ГОРЕНИЕ НАТУРАЛЬНОГО ТОПЛИВА

Твердое топливо —это термически нестойкое вещество. Его горение со­стоит из ряда последовательных и параллельных стадий. Первой стадией является подогрев топлива до температуры, при которой начинается испа­рение влаги. Вторая стадия —это собственно испарение при температуре 373 К. Затем при температурах от … Читать полностью

Ваш отзыв

Рубрики: Основы теории тепловых процессов и машин

Идеализированный цикл теплового двигателя с изобарным процессом подвода энергии в тепловой форме

Рассматривая цикл Карно (рис. 8.12), мы предполагали, что в процессах подвода 1-2 и отвода 3-4 энергии в тепловой форме температура рабочего тела равна температуре нагревателя (источника энергии) или холодильни­ка. В цикле Карно нагреватель и холодильник являются термостатами. При отдаче энергии … Читать полностью

Ваш отзыв

Рубрики: Основы теории тепловых процессов и машин

Впуск рабочего тела (горючей смеси)

Бензин обладает высокой испаряемостью, поэтому легко образует горючую смесь с воздухом. Качество перемешивания бензина с воздухом очень высокое. Практически все молекулы бензина имеют возможность вступить в реакцию окисления кислородом воздуха, поэтому бензин в цилиндре расширительной машины теплового двигателя сгорает почти … Читать полностью

Ваш отзыв

Рубрики: Основы теории тепловых процессов и машин

Тепловой эффект реакции образования химического соединения

Пользуясь первым законом термодинамики, можно вычислить изменения энтальпии многих реакций по нескольким табулированным значениям. Изменение энтальпии Д if обр > происходящее при образовании одного моля данного соединения из составляющих его элементов, называют теплотой образования соединения. Изменение энтальпии называется стандартным АН0, … Читать полностью

Ваш отзыв

Рубрики: Основы теории тепловых процессов и машин

Форсирование поршневых двигателей

Для движения автомобиля с требуемой скоростью его двигатель должен обладать определенной мощностью, определяемой по формуле Ne = PV, где Р — сила тяги; V — скорость движения автомобиля. При равномерном движении сила тяги автомобиля равна силе сопротивления его движе­нию. Так … Читать полностью

Ваш отзыв

Рубрики: Основы теории тепловых процессов и машин

ПОВЫШЕНИЕ ТЕПЛОВОЙ ЭФФЕКТИВНОСТИ ПАРОСИЛОВЫХ УСТАНОВОК

Несмотря на то, что в настоящее время в промышленной энергетике осуществлено широкое освоение высоких и сверхвысоких параметров пара (pi = 23… 30 МПа; ti = 570… 600° С) и глубокого вакуума в конденсаторе (97% или р2 = 0.003 МПа), термический … Читать полностью

1 отзыв

Рубрики: Основы теории тепловых процессов и машин

Лучистый теплообмен между телами

Расчет теплообмена между двумя телами выполняют по уравнению Где <ЭЛ — лучистый тепловой поток; £и приведенная степень черноты систе­мы. Приведенная степень черноты системы определяется по формуле . д \г—————————————————- г, (14.49) £1 52 \е2 J Где Si, €2 — степень … Читать полностью

Ваш отзыв

Рубрики: Основы теории тепловых процессов и машин